Теоретические основы движения жидкости в центробежной насосе
Применяя данную теорему к движению жидкости через рабочее колесо насоса, допустим, что это движение установившееся, струйное, без гидравлических потерь. Рассмотрим изменение момента количества движения массы жидкости за 1 с. При эом масса участвующей в движении жидкости составит m—pQ (р — плотность жидкости,Q — подача насоса).
Момент количества движения относительно оси рабочего колеса во входном сечении при скорости движения в этом сечении и ходной скоростей соответственно.
Момент количества движения на выходе из рабочего колеса
На массу жидкости, заполняющей межлопастные каналы рабочего колеса, действуют три группы внешних сил: силы тяжести, силы давления в расчетных сечениях (входа — выхода) и со стороны рабочего колеса и силы трения жидкости на обтекаемых поверхностях.
Момент сил тяжести всегда равен нулю, так как плечо этих сил равно нулю (они проходят через ось вращения колеса). Момент сил давления в расчетных сечениях по этой же причине также равен нулю. Поскольку силами трения пренебрегают, то и момент сил трения равен нулю. Следовательно, момент всех внешних сил относительно оси вращения колеса сводится к моменту Мц динамического воздействия рабочего колеса на протекающую через него жидкость, т. е.
Мощность, передаваемая жидкости рабочим колесом, т. е. произведение Мк на относительную скорость, равна произведению расхода на теоретическое давление рт, создаваемое насосом. Следовательно.
С учетом выражений (2.6) и (2.7) уравнение (2.5) можно представить в виде:
Значение коэффициента qr зависит от конструкции насоса, ег размеров и качества выполнения внутренних поверхностей прото ной части колеса. Обычно значение т]г находится в пределах 0,8-0,95. Значение k при числе лопастей от 6 до 10, аг—84 14" uau= 1,5-т4 м/с колеблется от 0,75 до 0,9.